第5章
CHAPTER 5
各向同性介质光传输
本章主要阐述光波在各向同性介质中的传输特点,涉及的各向同性介质是指各点介电常数ε和电导率σ与空间位置无关且为常数的一类介质。首先,介绍各向同性介质中高斯光束的传输特性; 其次,阐述类透镜高斯光束的传输特性; *后,简介激光脉冲传输特性并讨论类透镜介质的群速度色散。
5.1各向同性介质高斯光束
在各向同性介质中传输的平面光波是一种理想化的情况。事实上,有关高斯光束和高斯光脉冲在各向同性介质中的传输问题更具广泛意义。如果光波具有很小发散角且介质折射率横向变化亦很小,则光波场矢量方程可简化为光波场标量方程。由第4章可知,在折射率慢变近似条件下,光波场标量方程满足式(4.120)。假设光波的电场按式(4.115)规律变化,则光波场标量方程式(4.120)变成
2E(r) K2E(r)=0(5.11)
5.1.1类透镜介质光束传输
在光学领域,*常遇到的是横向光场分布呈高斯函数的激光束,而传输激光束的光波导结构通常是具有轴对称性的圆柱体(如光棒、光纤或光锥)。这种结构的光传输介质具有类透镜性质,其折射率分布形式为
n2(r)=n201-k2r2k(5.12)
式中,k2为介质的一个特征常数; n0为对称轴上的折射率; r为离开对称轴的距离; k为波数(k=(2πn0)/λ)。光波在折射率为n的介质内传输距离dz后,将产生[(2πdz)/λ]n的相位延迟量。因此,式(5.12)描述的介质相当于一个薄透镜,它所引起的相移与r2成正比。
由式(5.12)所描述的介质,其在标量亥姆霍兹方程中的K2(r)项由下式给出
K2(r)=k2-kk2r2(5.13)
若进一步假设解的横向分布仅与r=x2 y2有关,则式(5.11)中的拉普拉斯算符2可写成
2=2r2 1rr 2z2=2t 2z2(5.14)
于是,标量亥姆霍兹方程(5.11)的解是圆柱形对称解。
本章所研究的激光束传输类型与平面波相近,其能流主要沿单一方向(如z方向)传输,因此可采用标量波近似且只限于分析其具有单一横向分量的光波场,即
E(x,y,z)=ψ(x,y,z)e-ikz(5.15)
由式(5.11)和式(5.13)容易得到
2tψ-2ikψz-kk2r2ψ=0(5.16)
此处假定波函数ψ沿z轴变化足够慢,以致有k(ψ/z)(2ψ/z2)k2ψ。
为求解圆柱形对称光束的振幅,可引入两个复函数p(z)和q(z),将ψ写成如下形式
ψ=e-ip(z) k2q(z)r2(5.17)
将式(5.17)代入式(5.16),并利用关系式(5.14),可得
-kq2r2-2ikq-k2r21q′-2kp′-kk2r2=0(5.18)
式中,上角标“′”表示对位置变量z取微商。如果式(5.18)对所有的r均成立,则不同幂次的r之系数必须为零。由此得出
1q2 1q′ k2k=0
p′ iq=0(5.19)
这是光波场标量方程式(5.11)另一种很有用的形式,它适用于分析类透镜介质中圆柱形对称光束模式的情况。